2.1. Система уравнений взаимодействия полей, зарядов и вещества

Уравнения нашей модели строятся на основе соотношений, приведенных в работах, в которых индукции понимаются как суммы поляризаций, характеризующих те или иные свойства вещества, погруженного в вакуум. Они имеют следующий вид:

     (2.1.1)

      (2.1.2)

   (2.1.3)

      (2.1.4)

где D, B' ≡ B/μ₀, D_G, - истинные электрическая, магнитная, гравитационная и спиновая индукции соответственно;

,  - магнитная и спиновая постоянные вакуума соответственно;

B, B_S - магнитная и спиновая индукции соответственно, используемые в настоящее время в физике;

E, H' ≡ μ₀H, E_G, H'  ≡ μ_0S H_S - истинные напряженности электрического, магнитного, гравитационного и спинового полей соответственно;

H, H_S - напряженности магнитного и спинового полей соответственно, также принятые в настоящее время в физике;

p, p_G, I, I_{G -} плотности электрического и гравитационного зарядов, электрического и гравитационного токов соответственно;

P, P_{G -} электрическая и гравитационная поляризации вещества соответственно;

M, M_S - намагниченность и спиновая поляризация вещества соответственно;

P_0E, P_0M, P_0G, P_0S, - электрическая, магнитная, гравитационная и спиновая поляризации вакуума соответственно [9];

v₀ = 1/μ₀ = 0,79×10⁶ Кл²ּкгּм^-1, v_0S = 1/μ_0S = 1,07×10²⁶ кгּм^-1 - обратные магнитная и спиновая постоянные вакуума соответственно;

Ñ·, Ñ´ — операторы дивергенции и ротора соответственно.

Точка над символами означает дифференцирование по времени.

Прокомментируем выражения (2.1.1)-(2.1.4) и выскажем некоторые соображения, относительно существа физической модели, соответствующей данным уравнениям.

Соотношения (2.1.1) представляют собой несколько видоизмененную систему уравнений Максвелла, а (2.1.3) - Хевисайда. Соотношения (2.1.2), (2.1.4) обеспечивают связи в материальной среде между соответствующими поляризациями. В таком виде система уравнений (2.1.1)-(2.1.4) приведена в моем третьем томе книги.

Первое, что сразу бросается в глаза - внешнее сходство (2.1.1), (2.1.2) и (2.1.3), (2.1.4).

Кроме того, отличия данной системы от общепринятых состоят в двух существенных моментах, имеющих глубокий смысл.

Во-первых, при введении размерных коэффициентов v₀ и v_0S в соответствующие уравнения (2.1.1), (2.1.3) и соотношения связи (2.1.2), (2.1.4), они приобретают наиболее простой вид и, что самое главное, имеют смысл поляризаций среды . Подобное возможно только при принятом изменении нормировок. Чтобы отличить вновь введенные величины от соответствующих общепринятых , первые отмечены штрихами и в данной работе названы истинными, что верно по сути.

Прокомментируем последний абзац более подробно.

Надо сказать, что вообще-то говоря, нет ничего страшного и в традиционной записи уравнений Максвелла. Вместе с тем, она может привести к методическим ошибкам и смещению понятий. Поэтому было бы правильнее в этих уравнениях оперировать либо с одними полями, либо с индукциями, характеризующими поляризацию среды. Мысль привести указанную систему основополагающих для физики уравнений к одному виду величин становиться особенно очевидно при использовании выражения для силы Лоренца . Видим, что по логике вещей в правой части этой формулы должны стоять электрическое и магнитное поля. Однако, значительная часть специалистов полагает, что в данном выражении, впрочем, как и в классических уравнениях Максвелла, переменная B имеет смысл магнитной индукции. Представляется, что в данном вопросе необходимо внести полную ясность и признать, что истинной магнитной индукцией является , но не B, и соответственно, истинным магнитным полем будет , а не H.

Перед тем как представить второй отличительный признак вышеприведенной системы уравнений от аналогичных, используемых в электродинамике и гравидинамике, вкратце упомянем о связях, которые могут существовать между разнообразными объектами и их элементарными частицами в средах, не содержащих дипольный вакуум. Для этого сначала представим себе физическую модель среды, состоящую из квадрупольного вакуума и вещества, но не включающую в себя дипольный вакуум. Причем полагаем также, что каждая элементарная частица вещества имеет и заряд, и массу. В таком случае, согласно развиваемой модели, которая отражается системой уравнений (2.1.1) - (2.1.4), у каждой такой частицы существует связь между ее зарядом и массой, а соответственно, между электромагнитным и грависпиновым полями. Данный вид связи можно назвать локальным или внутренним. То есть между подобными частицами такая связь незримо существует, причем внутри самих частиц, определяя их динамику.

При наличии же в среде, наряду с квадрупольным вакуумом и веществом, дипольного вакуума, проявляется еще один вид связи, который определяет зависимость каждой из четырех поляризаций более чем от одного вида поля. Данный вид связи можно назвать нелокальным или внешним, так как на каждые выделенный объем, элементарную частицу вещества оказывает влияние еще и окружающий их поляризованный дипольный вакуум. Поэтому вторым отличительным признаком системы уравнений (2.1.1)-(2.1.4) от приводимых в другой литературе является введение связи между соответствующими полями, характеризующей наличие в среде дипольного вакуума. Выпишем эти выражения в явном виде:

      (2.1.5)

где ε₀ = 8,85×10^-12 Кл²×c²×кг^-1×м^-3, ε, ּe_0G = 1,19×10⁹ c² кг×м^-3, ε_G - электрические абсолютная и относительная, гравитационные абсолютная и относительная постоянные соответственно;
, - электрогравитационная и грависпиновая проницаемости соответственно, характеризующие наличие связи между полями в дипольном вакууме.

Как видим, соотношения (2.1.5) являются линейными относительно соответствующих компонентов поля, причем воздействия при наличии в среде субстанции дипольного вакуума передаются без их задержки во времени².

В случае смесей квадрупольного и дипольного вакуумов в первом приближении выражения для поляризаций (2.1.5) остаются в силе.

Заметим сразу также, что коэффициенты и   имеют противоположные знаки для дипольных вакуумов вещества и антивещества. Вместе с тем для оценки плотности дипольного вакуума удобно использовать не эти размерные коэффициенты, а их безразмерные аналоги и , изменяющиеся в границах:

,    (2.1.6)

где     (2.1.7)

Величины и из (2.1.6) и (2.1.7) можно также назвать нормированными параметрами связи между соответствующими поляризациями.

Естественно, что для смеси дипольного вакуума и вещества указанные параметры должны быть скорректированы следующим образом:

.

Когда среда состоит только из одного квадрупольного вакуума, и соответствующие поляризации зависят только от одноименных полей, из (2.1.5) имеем:

     (2.1.8)

Случай, соответствующий (2.1.8), в части, касающейся электромагнитного компонента поля, хорошо исследован в учебниках по электричеству и, кроме того, соответствующая полная система уравнений приведена и изучена в, поэтому мы его рассматривать не будем. Отметим другое.

Собственные поляризации вещества в (2.1.4) при отсутствии внешних полей практически во всех расчетах считаются нулевыми, то есть Р_G= 0, M_S = 0, что в большинстве случаев соответствует реальности. Для простоты, а также получения аналитических выражений и числовых оценок полагаем равными нулю не только их, но и P, M в (2.1.2), что не слишком ограничит область применения (2.1.1)-(2.1.4).

Более серьезные ограничения модели состоят в следующем. Во-первых, в отличие от приведенного в первой главе формализма большая часть используемых в этом разделе величин: векторов и скаляров - трехмерные, а не четырехмерные. Поэтому модель не является самосогласованной и калибровочно инвариантной. Далее будет приведена более общая система уравнений, в которой этот недостаток устранен.

Другим ограничивающим фактором поляризационной модели безусловно является постоянство параметров связей и , то есть их независимость от времени и координаты. Вместе с тем, даже при существующих ограничениях модели ее использование позволило получить очень интересные результаты. Часть из них приведена с необходимыми комментариями ниже.

При воздействии на любую динамическую систему одного или нескольких независимых возмущающих факторов, последняя реагирует одинаковым образом - появлением в ней соответствующего количества дополнительных степеней свободы. Формально это можно представить как увеличение размерности фазового пространства. При математическом исследовании разнообразных эффектов в такой системе потребуется соответствующее увеличение количества переменных. Наоборот, исключение определенного количества возмущенных факторов или приведение их к более обобщенному виду обеспечивает пропорциональное уменьшение числа переменных, корректно описывающих поведение динамической системы. Данное заключение можно проиллюстрировать с помощью соотношений (2.1.1)-(2.1.5), как раз представляющей по своей сути своеобразную динамическую систему: произвольно выделенную точку, находящуюся в среде, состоящей в общем случае из вещества, полей и дипольного вакуума. Тогда, используя свойство линейности уравнений (2.1.1)-(2.1.5), добавив сюда же соотношения для плотностей токов I - электрического и I_G - гравитационного:

      (2.1.9)

где s и s_G — электрическая и гравитационная проводимости соответственно;

r₀, r_0G — постоянные составляющие плотностей свободных электрических и гравитационных зарядов соответственно;

 s₁  - электрогравитационная проводимость среды;

, - постоянные составляющие скоростей свободных электрических и гравитационных зарядов соответственно, перейдем к новым переменным:

      (2.1.10)

где - нормирующий параметр, характеризующий степень взаимного влияния соответствующих полей на поляризацию среды. Для разных сред численное значение данного параметра может изменяться в пределах от до . В частности в среде, представляющей собой квадрупольный вакуум, то есть когда , имеем следующее численное значение параметра .

Теперь вычтем соответствующие уравнения (2.1.1) и (2.1.3) с учетом (2.1.9), (2.1.10) и размерного коэффициента h₀. В результате получим следующую систему:

         (2.1.11)

По внешнему виду данные соотношения аналогичны исходной системе уравнений Максвелла (2.1.1) или Хевисайда (2.1.3).

Таким образом, как видно из (2.1.11), в силу ее линейности число векторов может быть уменьшено в два раза.

Целью нашего преобразования является иллюстрация того, что пространство Вселенной и поле в нем едино. Вместе с тем, в приведенных выше системах (2.1.1), (2.1.3) или (2.1.11) единое поле представлено в виде совокупности четырех векторных монополей, что обычно связано с необходимостью исследования отдельных физических процессов.

Волны, представляемые упорядоченной совокупностью соответствующих векторов, назовем электромагнитно-грависпиновыми трехмерными волнами или просто ЭМГС волнами, соответствующими трехмерному ЭМГС полю, и формально определим следующим образом.

ЭМГС-поле - единое поле, пространственные компоненты напряженностей монополей которого обладают следующими свойствами: ; , где , , , - единичные вектора напряженностей соответствующих полей в квадрупольном вакууме, а E, H, E_G, H_S - модули этих же полей.

Свойства волн, представляющих данное поле, значительно отличаются от волн, например, электромагнитных.

Представляется, что ЭМГС волны обладают значительно большей проникающей способностью по сравнению с чисто электромагнитными волнами из-за существенно большего значения скин-слоя грависпинового компонента этой волны (на пятнадцать порядков!). Это позволяет таким волнам, проникая в вещество, в частности, тело человека, взаимодействовать со всем веществом и его тонкими телами.

Например, если наблюдатель находится внутри природного вакуумного домена и в то же время параметры среды в этом домене будут такими, что при преобразовании грависпиновых волн в электромагнитные, частоты последних будут соответствовать видимому для глаза человека диапазону волн, то такой зритель станет свидетелем потрясающей картины. Он увидит, что свет идет не в виде пучка или лучей откуда-то извне, но возникает в каждой точке пространства, рождается внутри его глаз. Если внутри такого вакуумного домена находится граница двух сред, например, воздуха и воды, то будет казаться, что свет не преломляется, а проникает в среду таким образом, как будто данная граница отсутствует.

Подобное же явление можно наблюдать, когда человек с очень чистыми тонкими телами - святой, имеющий большую по объему и плотную ауру, выступает перед людьми. Тогда окружающие могут видеть этот необычный свет, что неоднократно отмечено в библейской литературе.

А что увидит сам человек, например, в процессе медитации, с подобной плотной аурой, когда будет происходить преобразование электромагнитных в грависпиновых волн внутри его собственного вакуумного домена в видимом для него диапазоне частот? Он также будет удивлен. Из-за того, что преобразование происходит на каждой длине волны отдельно, то если медитирующий будет смотреть на внешний источник, обладающий в видимом диапазоне сплошным спектром, например, на Солнце, рассеяв фокус своего зрения, чтобы не получить ожог глаз, то он может последовательно наблюдать по отдельности все цвета спектра. Например, он увидит вместо привычного золотисто-белого цвета один яркий зеленый цвет или синий, красный. Он может наблюдать несколько цветов, разнесенных в пространстве или весь спектр во всем его великолепии. Такую картину легче рассматривать на водной поверхности в солнечный спокойный день утром или в конце дня, когда видишь отраженные блики на воде в виде дорожки. Зрелище очаровывает и потрясает своей необычностью.

Вот к каким заключениям можно прийти, глядя на систему уравнений (2.1.11) и проведя даже простейшие эксперименты с Солнцем.

◊ Верх ↑

2.2. Взаимодействие поля и вещества
в среде дипольного вакуума

Как показано в предыдущих выпусках в средах с дипольным вакуумом проявляются удивительные физические свойства. В частности, в таких средах изменяется структура конденсированного вещества, благодаря изменению действующих между атомами и молекулами электростатических и магнитных сил. Это в некоторых случаях проявляется в виде возникновения аномально больших напряженностей электрического поля, в том числе внутри вещества. Данный эффект может быть проиллюстрирован путем простых выкладок, которые, тем не менее, позволяют получить вполне конкретные результаты. Действительно, из (2.1.2) и (2.1.4) имеем следующие выражения для индукций:

      (2.2.1)

С учетом основных уравнений (2.1.1), (2.1.3) из (2.2.1) получаем

     (2.2.2)

где , - плотности связанных электрических и магнитных зарядов вещества.

В случае из первых двух уравнений (2.2.2) следует, что

       (2.2.3)

Параметр в (2.2.3) удобно записать не в виде (2.1.7), а как произведение двух коэффициентов, то есть:

       (2.2.4)

где , что представляется более корректным.

Таким образом, в дипольном вакууме электростатические силы между заряженными атомами и молекулами вещества определяются общим параметром

       (2.2.5)

Из (2.2.3), (2.2.4) видно, что когда

   (2.2.26)

величина стремится к бесконечности. В этом случае имеем E ® ¥. Другими словами, если в вакуумный домен соответствующего состава, когда выполняется данное условие, находится твердый диэлектрический предмет, то в нем будет формироваться электрическое поле очень большой величины. Так как плотность энергии такого поля есть , по достижении ее значения, большего плотности энергии связи между молекулами, деструктивные силы разорвут и превратят в пыль такой предмет.

Заметим здесь же, что именно данным эффектом можно объяснить превращения стеклянных предметов в пыль, происходящие в виде взрыва в активной фазе бытового полтергейста, когда внутренние напряжения в стекле из-за E ® ¥  при в (2.2.3) становятся аномально большими.
Вместе с тем можно предполагать, что дипольный вакуум совершенно по-разному влияет на косное и живое вещество, что имеет большое значение, в частности, для биофизики.

Действительно, при условии параметр в (2.2.4) неограниченно возрастет. Это обеспечивает рост амплитуд полей и, соответственно, значительное увеличение энергоемкости протекающих в таких системах процессов. Возможность существования такого рода режимов в Природе определяет, по-видимому, консистенцию и физические свойства не только человеческого тела человека, его мозга, но и всего живого, ибо только желеобразная субстанция способна, соответствующим образом деформируясь, нормально функционировать в широком диапазоне изменений параметров собственного ЭМГС поля человека и внешнего к нему ЭМГС поля Земли. Если, например, это были бы какие-то кристаллические или другие твердые и сплошные структуры, то при больших энергетических нагрузках, которые влекли за собой увеличение параметра связи вплоть до значений, когда, эти структуры неизбежно бы разрушались. Желеобразные структуры имеют больший порог допустимых значений параметра , то есть биообъекты в этом смысле являются более устойчивыми.

С другой стороны, это же обстоятельство, по всей видимости, при обеспечивает возможность вещества биообъектов к росту за счет увеличения его ориентированных в пространстве внутренних напряжений.

Аналогично, из последних двух выражений (2.2.2) получается результат, согласно которому магнитное взаимодействие между атомами и молекулами определяется параметром

     (2.2.7)

где

       (2.2.8)

Действительно, аномально большие магнитные H и спиновые H_S поля внутри вещественного объекта с вакуумным доменом могут возникать как у магнетиков, так и у спинориков, находящихся во внешних однородных магнитном H₀ и спиновом H_0S полях. Решение этой задачи известно [10]:

      (2.2.9)

где . Из выражений (2.2.9) видно, что при , а значит

     (2.2.10)

имеем H ®  ¥ и H_S ® ¥, что приводит к разрушению как магнетика, так и спинорика.

Изменение электрического и магнитного взаимодействий атомов и молекул вещества неизбежно должно вести к соответствующему изменению связанной энергии вещества. Если эта энергия увеличивается, то дипольный вакуум сможет проникать в вещество только в результате некоторого диффузного процесса. Если же эта энергия уменьшается, то он беспрепятственно втекает внутрь вещества, то есть, притягивается, внедряется, липнет к нему.

Таким образом, в физике твердого тела, жидкости и газа в связи с существованием в Природе дипольного вакуума возникают совершенно специфические новые задачи, связанные с его способностью модифицировать вещество в любом агрегатном состоянии.

С введением параметров и обретает конкретное физическое содержание словосочетание "плотность дипольного вакуума". Действительно, в этом случае естественно принять при (или )  ® 1, что данная характеристика вакуумной среды максимальна. Наоборот, если (или ) ®0, то это означает, что плотность дипольного вакуума пренебрежимо мала, и такая среда в отсутствии вещества приобретает свойства квадрупольного вакуума. Наличие двух параметров,  и , говорит о том, что воздействие на среду возможно как за счет электрогравитационной, так и магнитоспиновой поляризаций вакуума.

Проясним теперь физический смысл и особенности введения связи вида (2.2.1).

Пусть некоторый вакуумный домен находится в среде, представляющей собой гетерогенную смесь, в которой также содержатся квадрупольный вакуум и некоторая сплошная среда в виде вещества, причем последняя обладает относительными диэлектрической e и гравитационной e_G проницаемостями. Пусть также для определенности в этом домене существуют электрическое E и гравитационное E_G поля. Тогда принимая во внимание первое выражение в (2.1.10), а также (2.2.1), после несложных преобразований имеем:

      (2.2.11)

где - параметры, характеризует электрическую и гравитационную индукцию среды, в которой дипольный вакуум отсутствует, а параметры и   определены согласно (2.2.4).

Выражение (2.2.11) можно несколько упростить, если параметр h₀  внести в коэффициенты и :

     (2.2.12)

где      (2.2.13)

Из (2.2.11), (2.2.12) видно, что, во-первых, связь, действующая между полями E и E_G, локальная. То есть она существует только в пределах домена, где . Эта же связь изменяет исходную поляризацию среды, в рассматриваемом случае электрогравитационную индукцию , за счет изменения параметров и в (2.2.11) или, что то же самое, в (2.2.12).

Во-вторых, такое изменение электрического (первое слагаемое в (2.2.12)) и гравитационного (второе слагаемое этого же выражения) исходных компонентов индукций D и D_G как составляющих  , приведенных к одним и тем же единицам измерения, как видим, одинаковое. То есть введенная связь, как и должно быть, влияет одинаковым образом на взаимодействующие поля.

В-третьих, (2.2.11) и (2.2.12) очевидным образом иллюстрируют, что в развиваемой модели изменения индукций, а значит, и соответствующие виды поляризаций среды, линейно зависят от возмущений плотности дипольного вакуума, характеризуемого, в частности, коэффициентами и . Вместе с тем, из общей теории следует, что такого рода модели хорошо работают только при малых возмущениях исходных величин. Если это действительно так, то данное обстоятельство сразу же накладывает следующие ограничения на указанные параметры:

      (2.2.14).

В этом случае выражения (2.2.14) могут являться одним из условий хорошего приближения модели к действительности, а используемые до этого условия (2.2.6) и (2.2.10) при , как видим, являются всего лишь оценочной аппроксимацией реальности, когда свойства среды и самого дипольного вакуума могут измениться принципиальным образом. Поэтому ранее сделанные выводы, опирающиеся на данные условия, необходимо будет рассматривать с учетом указанного обстоятельства.

В связи с последними приведенными соображениями хотелось бы высказать еще одно замечание.

      (2.2.15)

как это записано в (2.2.12), возможно более привычно, для специалистов, нежели (2.2.1). Более того, весьма вероятно, что истинными значениями этих переменных для указанных сред являются именно величины и в (2.2.15), а не и , как приведено в (2.2.1).

Действительно, ведь выражения (2.1.15) можно записать, например, и в таком виде:

      (2.2.16)

где , - безразмерные параметры, характеризующие электрические и гравитационные свойства среды с дипольным вакуумом.

Как видим, по поводу представлений (2.2.1) имеются другие варианты, в частности, (2.2.15) или (2.2.16).

Дальнейшие исследования безусловно прояснят этот вопрос, а мы пока не будем нарушать уже сложившиеся представления  и пойдем дальше.

Ранее в разделе 1.5  были выявлены явления и объекты биологической природы, у которых установлено соответствие их тонких тел с дипольным вакуумом.

Данное обстоятельство позволяет нам, используя формализм, приведенный в данной главе, объяснить ряд загадочных явлений в этой области...

В следующем выпуске я начну

О Б Ъ Я С Н Е Н И Е

(с формулами и расчётами!) некоторых аномальных явлений:

- левитации и выделения энергии при глубокой медитации человека;

- механизм вращения рамки, отвеса, сенсора;

- вероятные механизмы излучения из чакр, поджигания предметов
биоизлучением человека и эффект его самовозгорания;

- телепортации (физика эффекта);

- полевых и силовых эффектов в средах с дипольным вакуумом и пр. ...☺

◊ Верх ↑

В настоящее время изданы тома 1, 2 и 3 книги Г.А.Кирпичникова
"Физика аномального мира и человека"(кликните ссылки - увидите их внешний вид!).
Тома 4 и 5 находятся в издании.
Готовится к изданию том 6 - о способах получения энергии из вакуума.

С оглавлениями томов 1, 2, 3, 4 и 5 можно познакомиться на сайте
 http://modw.narod.ru.